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Quanten II Ue 6
Verfasst: 21.01.2021, 01:04
von luki
Ich hab Bsp 19 a,c der dieswöchigen Übung gemacht und wollte das hier mal teilen. Kann die Ergebnisse wer bestätigen? Punkt c) habe ich im Bartelmann gefunden, dass sollte soweit passen.
Hat schon wer b gerechnet? Ich wollte da einfach in die Definition für den Wirkungsquerschnitt/Streuamplitude einsetzen aber das kommt mir etwas zu einfach vor (vor allem wenn es dafür einen ganzen Punkt gibt).
Re: Quanten II Ue 6
Verfasst: 21.01.2021, 10:35
von gmail.com
19b) hab ich so gemacht, geht aber auch übers optische theorem
Re: Quanten II Ue 6
Verfasst: 21.01.2021, 14:15
von Aginor
luki hat geschrieben: ↑21.01.2021, 01:04
Ich hab Bsp 19 a,c der dieswöchigen Übung gemacht und wollte das hier mal teilen. Kann die Ergebnisse wer bestätigen? Punkt c) habe ich im Bartelmann gefunden, dass sollte soweit passen.
Hat schon wer b gerechnet? Ich wollte da einfach in die Definition für den Wirkungsquerschnitt/Streuamplitude einsetzen aber das kommt mir etwas zu einfach vor (vor allem wenn es dafür einen ganzen Punkt gibt).
Vlt ist die Frage blöd, aber warum fallen bei dir bei c bei dem Integral über dr nicht alle r weg, und ein r/r0 bleibt übrig?
Edit:
Die Bornsche Näherung für das Yukawa Potential habe ich auch hier auf Seite 17/18 gefunden:
https://www.uni-muenster.de/Physik.TP/a ... ngartz.pdf
Das mü hier entspricht in unserem Fall 1/r0
Re: Quanten II Ue 6
Verfasst: 21.01.2021, 18:49
von Shinetara
warum kann man die erste Ableitung bie der r-->inf Annahme einfach weglassen?
bzw. müsste man das z im ersten exponenten nicht duch z=rcos(theta) ersetzen?
Re: Quanten II Ue 6
Verfasst: 21.01.2021, 19:01
von karim1801
Shinetara hat geschrieben: ↑21.01.2021, 18:49
warum kann man die erste Ableitung bie der r-->inf Annahme einfach weglassen?
bzw. müsste man das z im ersten exponenten nicht duch z=rcos(theta) ersetzen?
Die Kugelkoordinaten werden nur für die Kugelwelle (zweiter Term) verwendet. Der Laplaceoperator aus dem Hamiltonian ist für die ebene Welle nur die zweite Ableitung nach z.